содержание .. 47 48 49 50 ..

Тепловое разрушение материалов - часть 49

9.1. Взаимосвязь константы теплового разрушения с теплотой испарения материала

198

Продолжение таблицы 9.1

1 2

3 4 5

594 [160, 161]

1040 [161]

1038 [160]

0,217 [160, 161]

0,264 [161]

889 [160, 161]

839

600,6 [160, 161]

2023 [161],

2024 [160]

0,125 [160, 161]

0,137 [161]

858 [161],

866 [160],

842 [162]

918

693 [160, 161, 162]

1180 [160, 161],

1179 [162]

0,366 [160]

0,48 [160, 161]

1755 [160]

1754 [161]

1781 [162]

1657

723 [160, 161]

1263 [160],

1360 [161]

0,192 [160]

0,295 [161]

894 [160],

890 [161]

1014

923 [160, 161]

1393 [160, 161]

1,01 [160, 161]

1,378 [161]

5427 [161],

5421 [160],

5514 [162]

5372

933,6 [166],

931,7 [161]

2720 [160],

2600 [161]

0,901 [166]

1,174 [166]

10 885 [160],

10 536 [161]

9994

977 [161],

983 [160]

1911 [161],

1910 [160]

0,173 [161]

0,225 [161]

1087 [161],

1099 [160]

1289

1043 [160, 161]

1657 [161],

1640 [160]

0,28 [161]

0,367 [161]

1606 [161],

1585 [160]

1759

1115 [166],

1123 [161]

1755 [161],

1760 [160]

0,751 [166]

0,776 [166]

4032 [161],

3743 [160]

4536

1193 [160, 166],

1153 [161]

3643 [160],

3000 [161]

0,226 [166]

0,236 [166]

2880 [160],

2412 [161],

2829 [163]

2882

1232 [161],

1210 [160]

2980 [161],

3101 [160],

3125 [163]

0,347 [160, 161]

0,422 [161]

3931 [161],

4601 [160]

3961

1234 [160, 161]

2485 [160, 161]

0,237 [161, 164]

0,319 [164]

2357 [161],

2354 [160]

2351

1336 [160, 161],

1337 [164]

2933 [161],

2800 [164],

2973 [160]

0,135 [160, 161]

0,149 [160, 161]

1577 [161],

1647 [160]

1422

Глава 9. Энергоемкость поверхностных процессов поглощения тепла при тепловом

разрушении материала

199

Продолжение таблицы 9.1

1 2

3 4 5

1356 [160, 161]

868 [160, 161],

2630 [162]

0,398 [160, 161]

0,494 [160, 161]

4797 [161],

4784 [160],

3596 [162]

4374

1560 [166],

1556 [160]

2750 [160],

2720 [163]

2,485 [166]

3,354 [166]

32622 [160]

26750

1683 [161],

1696 [160]

2750 [161],

2628 [160]

1,04 [160, 161]

1,104 [161]

10 575 [161],

14 046 [160]

9956

1728 [161],

1726 [160]

3110 [161],

3073 [160]

0,499 [160, 161]

0,656 [161]

6453 [161],

6483 [160],

6475 [165]

6014

1766 [161],

1765 [160]

3370 [161],

2528 [160]

0,54 [160, 161]

0,59 [161]

6600 [161],

6499 [160]

6460

1801 [166],

1750 [161],

1773 [160]

3473 [160],

3500 [161],

3610 [163]

0,367 [166]

0,445 [166]

4420 [160],

4240 [161]

4777

1808 [160, 161]

3043 [161]

0,578 [160, 161]

0,75 [161]

6805 [161]

6702

1814 [166],

1670 [160, 161]

3000 [161],

2970 [163]

0,73 [166]

0,979 [166]

7452 [161],

6782 [160]

8450

1824 [161],

1825 [161, 164]

3440 [161],

3833 [160],

4253 [164]

0,266 [160, 161]

0,354 [161]

3505 [161],

4182 [164]

3595

1944 [166],

1941 [160],

2000 [161]

3550 [160, 161]

3530 [163]

0,66 [166]

0,975 [166]

8977 [160],

8829 [161],

9841 [163]

9683

2023 [166],

1968 [160]

4470 [160],

4500 [161]

0,198 [166]

0,144 [166]

2344 [160],

2346 [161]

2633

2042 [161, 164]

4580 [160],

4800 [164]

0,149 [160, 161]

0,193 [161]

2620 [161],

2660 [164]

2700

2125 [161],

2128 [160]

3900 [161],

4653 [160]

0,317 [160, 161]

0,367 [161]

4582 [161],

6380 [160]

4505

9.1. Взаимосвязь константы теплового разрушения с теплотой испарения материала

200

Продолжение таблицы 9.1

1 2

3 4 5

2176 [160],

2173 [161]

2915 [160],

2495 [161],

2700 [163]

0,61 [160, 161]

0,754 [161]

6712 [160],

5875 [161]

6415

2220 [166],

2003 [160]

3653 [160],

3582 [163],

3800 [161]

0,599 [166]

0,907 [166]

8990 [160],

9010 [163]

8937

2239 [164],

2233 [160],

2240 [161]

4770 [164],

4233 [160],

4150 [161]

0,309 [160, 161]

0,366 [161]

5620 [164],

5167 [161]

5502

2506 [166],

2493 [160]

5473 [160],

5670 [163]

0,188 [166]

0,244 [166]

3703 [160]

4060

2716 [164],

2727 [161]

5570 [164],

4623 [160]

0,159 [160, 163]

~0,205 [161]

3310 [164]

3457

2750 [166],

2760 [161]

5400 [163],

5173 [160]

0,323 [166]

0,45 [166]

7667 [163],

7491 [160]

7076

2896 [166],

2898 [160],

2883 [161]

5100 [163],

5073 [160]

0,334 [166]

0,416 [166]

6800 [163],

6191 [160],

7400 [165]

6409

3295 [166],

3269 [160],

3250 [161]

5673 [160],

5570 [163]

0,167 [166]

0,248 [166]

4161 [160],

4168 [163]

3883

3320 [164],

2940 [161]

5770 [164]

0,168 [160, 163]

~0,19 [161]

3561 [164]

3479

3695 [166],

3653 [160]

5800 [160],

6170 [163]

0,175 [166]

0,245 [166]

4346 [160],

4957 [163]

3952

SiO

1996 [166]

3050 [2]

1,058 [166]

1,443 [166]

12 000 [2]

10 976

Глава 9. Энергоемкость поверхностных процессов поглощения тепла при тепловом

разрушении материала

201

У.

− Ничего себе таблицу отгрохал. Ты думаешь, в самом деле, наша константа эту гору удержит.

К.

− А что нам остается. Почти полвека на нее карабкались. Смотри, что получается.

Мы уже обращали внимание, на то, что численные расчеты по существующим моделям прогрева и уноса

массы позволяют подтвердить установленные нами закономерности только для глубинных изотерм, т. е. мягко
говоря, не совсем соответствуют экспериментальным данным при высоких температурах. Однако существуют
два момента времени, когда расчетные формулы, полученные в «классической» теории теплопроводности,
очень хорошо согласуются с расчетными зависимостями экспериментальной модели прогрева и уноса массы,
включающими константу теплового разрушения. По одной из формул рассчитывается время начала разруше-
ния поверхности материала, а по другой

− стационарное значение толщины прогретого слоя, т. е. два, совер-

шенно различных подхода, хорошо согласуются между собой в начале и в конце нестационарного режима про-
грева и уноса массы. На основе формул, позволяющих рассчитать время начала разрушения поверхности для
этих двух моделей, мы получили зависимость

)

(

кип

≈

∆

, в которой коэффициент 3,4 непосредственно

связан с константой теплового разрушения. Насколько хорошо согласуется эта зависимость с тепловыми эф-
фектами простых веществ и кварцевого стекла прекрасно видно из приведенной таблицы. По-моему теперь мы
можем утверждать, что константа теплового разрушения материала имеет фундаментальное значение.

В первом приближении физический смысл коэффициента в формуле (9.1) можно объяснить

следующим образом. С возрастанием давления энтальпия жидкости увеличивается и достигает мак-
симального значения при критических значениях давления и температуры. В свою очередь теплота
испарения с ростом давления уменьшается и при критическом давлении равна нулю. Сравнение зна-
чений энтальпии жидкости и пара на линии насыщения для индивидуальных веществ, приведенных в
[159], показывает, что во всем диапазоне давлений от 0 до

кр

P сумма

кип

)

(

∆

незначительно

отличается от энтальпии вещества в критической точке. Например, при атмосферном давлении это
отличие не превышает 20%. Следовательно, можно допустить, что уменьшение до нуля теплоты ис-
парения сопровождается соответствующим повышением энтальпии вещества в критической точке.
При этом соотношение параметров газа, определяемое по выражению:

содержание .. 47 48 49 50 ..