содержание .. 12 13 14 15 ..
Оптические гироскопы - часть 14
57
(
)
(
)
,
4
2
cos
2
1
sin
4
cos
2
1
20
10
2
2
2
1
20
10
2
2
2
1
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
α
λ
π
−
ν
∆
π
+
+
≅
≅
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
α
λ
π
+
+
=
x
t
E
E
E
E
x
E
E
E
E
I
т. е. для случая
∆ν = 0 имеем в плоскости фотокатода неподвижные интерфе-
ренционные полосы (рис. 2.24), ширина ко-
торых
α
λ
≅
α
λ
=
2
sin
2
d
.
Рассмотрим случай, когда частоты интерфе-
рирующих волн не равны друг другу:
0
≠
ν
∆
. Запишем условия максимумов и ми-
нимумов интерференционной картины для
фазы
Φ:
⎩
⎨
⎧
=
−
π
+
−
π
=
α
λ
π
−
ν
∆
π
=
Φ
…
,
2
,
1
,
0
min,
)
1
2
(
max;
2
sin
4
2
n
n
n
x
t
Из приведенного выражения следует, что интерференционная картина в слу-
чае неравенства частот интерферирующих волн перемещается относительно
плоскости фотокатода вдоль x. Скорость перемещения полос найдем, про-
дифференцировав фазу
Φ по времени:
.
sin
2
sin
2
4
,
0
sin
4
2
ν
∆
α
λ
=
α
ν
∆
π
π
λ
=
=
α
λ
π
−
ν
∆
π
dt
dx
dt
dx
Таким образом, по направлению перемещения и частоте следования интер-
ференционных полос можно установить соотношение частот двух интерфе-
рирующих волн. Пусть
0
0
20
10
I
E
E
E
=
=
=
, тогда
⎥⎦
⎤
⎢⎣
⎡
α
λ
π
−
ν
∆
π
+
=
)
4
2
(
cos
1
)
,
(
0
x
t
I
t
x
I
.
Рассмотрим результат регистрации интерференционной картины фото-
приемником, перед которым расположена ограничивающая световой поток
диафрагма прямоугольной формы с размерами а по оси x и b – по оси y. Фо-
тоток (ток электронов, выбиваемых из фотокатода при падении на него фо
фотонов света) равен
I
i
γ
=
ф
, где
ν
η
=
γ
h
e
,
η – квантовый выход фотокатода
x
I
d
Рис. 2.24