Рентгеноанатомия легких (Ф. Ковач) - часть 2

ТЕОРИЯ И ПРАКТИЧЕСКОЕ ЗНАЧЕНИЕ 

МЕТОДА ТОМОГРАФИИ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ЛЕГКИХ 

При исследовании сердца и легкого в большин­

стве случаев изготовляются так называемые типичные 

обзорные снимки. Они могут быть изготовлены в 
сагиттальном, фронтальном или в каком-нибудь из 

косых направлений: в правом или левом косом. 

Недостаток каждого такого снимка состоит в том, 

что трехмерный объект проецируется на одну пло­

скость, т. е. изображение имеет два измерения. Вслед­

ствие этого рентгенограмма человеческого тела, кото­

рая представляет собой проекцию его элементов, раз­

мещенных в пространстве в одной плоскости, дает 
лишь приближенные данные. Так например, может 
случаться, что в действительности прямоугольный 

предмет при параллельном ходе лучей дает на снимке 

тень в виде линии, а тело эллиптической формы может 

дать круглую тень. Другим недостатком обычной 

рентгенограммы является то, что тени одних частей 

тела накладываются на тени других и получается так 

называемая суМ)Мационная картина. В результате 
изображения анатомических образований, располо­

женных одно за другим прикрывают друг друга и 

мешают опознаванию на снимке того или иного обра­

зования или соответствующих изменений (мешающие 
тени). 

Так, например на сагиттальном снимке тень 

грудины, позвоночника и корней легких не всегда 

позволяет получить хорошее изображение трахеи и 
главных бронхов. Возникающие в связи с этим вопросы 
нельзя разрешить при помощи так называемого боко­
вого снимка, который дает такую же суммациопную 
картину, как и сагиттальный снимок. Такой снимок 

только отчасти позволяет выяснить возникающие 

вопросы. Поэтому возникла необходимость разрабо­

тать такой метод исследования, который позволил бы 

получить пространственное представление об объекте. 

Так была создана стереорентгеноскопия, которая, 

однако имеет весьма ограниченное применение. Сте-

реоснимок позволяет судить о протяжении отдельных 
образований в пространстве, в третьем измерении, 

однако, мешающих теней она не устраняет. Кроме 

того, применение стереоснимков ограничивается необ­

ходимостью сделать в кратчайший срок два снимка 
одного и того же предмета, так чтобы в промежуток 
времени между ними не произошло смещения, напри­
мер, органов грудной полости вследствие дыхательных 

движений и сокращений сердца. 

Как известно для рассмотрения таких картин 

применяется специальный оптический инструмент, 
соединяющий две, поставленные рядом картины. В про­
цессе наших исследований мы пользовались стерео-

рентгенографией только в экспериментах на трупах 

с заполнением бронхов контрастным веществом. 

Далее была предпринята попытка сделать более 

видимым изображение отдельных частей тела, устра­
нив проекции тех образований, тень которых вслед­
ствие наложения затрудняла рассмотрение. Вопрос 
приоритета и сегодня еще является спорным, однако 

несомненно, что венгерский рентгенолог М а й е р, 

уже в 1914 г. предложил метод исследования, пред­
ставляющий собой своего рода томографию. Б о к а ж 

(1921) ясно и отчетливо сформулировал мысль, что 

если рентгеновская трубка и кассета одновременно 
вращаются вокруг определенной оси, то тени образо­
ваний, лежащих в плоскости оси вращения, — в соот­
ветствии с известными правилами геометрии — полу­

чаются на одинаковых местах фотографического слоя. 
Части, лежащие вне этого слоя, будут тем более рас­

плывчаты, чем дальше они находятся от оси вращения. 

Приблизительно в это же время В а л л е б о н а 

разработал метод, названный им «стратиграфией». Его 

способ отличается от предложенного Бокажем тем, 

что он рассматривал проблему с иной точки зрения ; 
вместо трубки и кассеты он предложил вращать 
вокруг избранной оси исследуемый объект. Практи­

ческое воплощение этой мысли, а именно вращение 

исследуемого тела по меньшей мере на 180°, особенно 
в горизонтальном положении, натолкнулось на боль­

шие трудности. Поэтому исследователи спустя не­

сколько лет снова вернулись к принципу Б о к а ж а. 

П о р т е с и  Ш о с с е , а затем и  В а л л е б о н а 

предложили вращать рентгеновскую трубку и кассету 

по соответствующей орбите. Е.  П о л ь счел необ­
ходимым поместить движущуюся по орбите рентге­
новскую трубку так, чтобы центральный луч падал 
всегда в центр исследуемого объекта. 

З и д з е с  д е  П л а н т и  Б а р т е л и н к 

развили дальше этот принцип. По их замыслу рентге­

новская трубка и кассета должны одновременно дви­
гаться вдоль синусоиды, или по спиральной траекто­
рии (архимедова спираль). Полученная таким образом 

картина является как с теоретической, так и с практи­

ческой точек зрения действительным послойным сним­
ком. Такие аппараты позволяют получить самые 
совершенные томограммы. Если трубка движется по 
орбите диаметром 40 см (радиус — г — 20 см), при 
окружности 2 пх т. е. 40 х 3,14 = 125,6 см, то трубка 

совершает при однократном обороте путь в 1,25 м, 

а при четырехкратном — в 5 м. Чем больше экскурсия 
фокуса трубки, тем тоньше проецируемый слой. 

Следовательно, предварительным условием хоро­

шего послойного снимка является по возможности 
большая угловая скорость. Аппарат такой конструк­
ции позволяет получить весьма отчетливую картину 

какой-либо детали с толщиной слоя приблизительно 

2—4 мм. При работе с другими приборами толщина 
слоя составляет 4—8 мм. 

Результаты экспериментов, проведенных до 1935 г. 

выявляли с точки зрения повседневной практики 
многочисленные недостатки. Так например рентгенов­

ская трубка с полным предохранительным колпаком, 

весом приблизительно 20 кг, а часто еще более тяже­
лая, должна была двигаться вдоль сложной траекто­

рии синусоиды или архимедовой спирали со сравни­

тельно большой скоростью, чтобы не слишком удли­

нить экспозицию. Если время прохождения по тра­
ектории удлинить за счет уменьшения скорости, то 

ТЕОРИЯ И МЕТОД ТОМОГРАФИИ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ЛЕГКИХ 13 

одновременно удлиняется экспозиция, хотя казалось 

бы желательным ее укорочение. 

При рентгеновских снимках легких, представля­

ющих сейчас для нас самый большой интерес, следует 
учитывать, что пульсация соседних с ними органов 
приводят в движение также и пограничные участки 

легких, поэтому краткость экспозиции имеет большое 

значение. Следовательно, скорость движения рентге­

новской трубки по круговой или сипусоидной тра­

ектории должна быть сравнительно большой. При 

этом возникают силы, которые оказывают большое 

влияние на прочность прибора, на его надежность в 
работе. Если, например, рентгеновская трубка весом 

30 кг перемещается с экскурсией фокуса 20 см и ско­

ростью 20 см/сек, т. е. 8,1 км/час, то в момент тормо­
жения развивается на опорной раме центробежная 
сила 1000—1200 кг. В дальнейшем возникают враща­

тельные и вибрационные движения, которые вредно 
влияют на прочность прибора, а также и на качество 

снимка. Кроме того, практическое осуществление при­
бора, в котором рентгеновская трубка и кассета дви­

гались бы вдоль синусоиды, является весьма трудной 
технической задачей. Одним из основных недостатков 
аппарата с двигающейся по спиральной траектории 

трубкой является то, что при увеличении скорости 
движения трубки — в целях уменьшения времени 
экспозиции — многократно увеличивается центро­

бежная сила. При снижении скорости движения 

рентгеновской трубки приходится увеличивать экспо­

зицию приблизительно на 10 сек. 

Итак, основным условием получения безупреч­

ных послойных снимков является то, чтобы рентге­
новская трубка и кассета двигались точно координи­
рование без вибраций. Необходимо — в соответствии 
с правилами центральной проекции — установить 

расстояние фокуса от объекта таким образом, чтобы 

не получить сильно искаженного снимка. Если же в 

целях уменьшения времени экспозиции применять 

квадратный закон ослабления излучения и уменьшить 

расстояние фокуса от объекта, то снимок будет еще 

более искаженным. 

Для неразрешенных проблем венгерский ученый 

Гроссман нашел простое и с практической точки зре­
ния безупречное решение. Он установил, что критерием 
качества томограммы, полученной при данной экскур­
сии фокуса трубки, не может быть степень расплыв­
чатости таких мешающих теней, которые происходят 
от мелких элементов тела, лежащих вне изображае­
мого слоя. Для эффективного устранения мешающих 

теней мелких тел не требуется длинной фокусной 

траектории (круг, синусоида, спираль); малые мешаю­

щие тени можно легко устранить при прямолинейном 
движении фокуса. На практике приходится ослаблять 

и довольно обширные тени больших мешающих тел. 
В данном случае спиральное движение полностью 

теряет свое большое преимущество, которое оно имеет 

по сравнению с вращательным движением при ослабле­

нии малых мешающих теней с точки зрения степени 

стирания, вращательное движение (при условии исклю­
чения диафрагмы рассеянного излучения) теорети­
чески имеет преимущество перед прямолинейным дви­

жением. Однако обратимся теперь к способу стирания. 

Если фокус рентгеновской трубки движется вдоль 
параллельных к слою тела двух или многих траекто­
рий, то мешающая тень, обусловленная каким-нибудь 

большим телом, стирается в равной мере вдоль всего 

своего объема ; остается нечеткая центральная тень 

и окружающая ее полутень. В противоположность 

этому при направленном движении фокуса образуется 

удлиненная центральная тень с направленными высту­
пающими полюсами, на первый взгляд последние могут 

производить странное и неприятное впечатление, но 

четко показывают, что они касаются мешающего тела, 

лежащего вне изображенного на рентгенограмме слоя. 

В случае применения растровой диафрагмы пленка 

освещена только в тот момент, когда фокус находится 

в плоскости средней растровой полосы ; как только 

он покидает эту полосу, элементы поверхности пленки, 
лежащие между двумя соседними растровыми элемен­

тами, частично или полностью затеняется последними. 

В результате влияние фокуса может проявиться лишь 
вдоль двух кратчайших путей его перемещения; 

кроме того, мешающая тень распадается на две 

части, что может привести к ошибочным толкова­

ниям. 

На основании вышеизложенного  Г р о с с м а н 

пришел к выводу, что фокус рентгеновской трубки дол­

жен двигаться внутри вертикальных медиан изобра­

жаемого тела. В описанном им и всюду применяемом 
томографе фокус рентгеновской трубки движется 
вдоль дуги, концентрической по отношению к центру 
слоя, а каждая точка пленки, которую направляющая 
всегда держит параллельно себе, описывает дугу в 

противоположном направлении, или же фокус трубки 

и пленка движется в противоположных направлениях 

вдоль прямых, параллельных изучаемому слою. Цепт-
роискатель кругообразной или прямолинейной тра­
ектории рентгеновской трубки—45°, а радиус траек­

тории фокуса — 0,8—1,2 м. 

Степень «размазывания» какой-либо тени зависит 

от ее объема тела, которое дает эту тень, от его протя­

женности и способности поглощать лучи. Чем меньше 

то или иное тело или чем меньше его способность 

поглощать лучи, тем выше степень размазывания 

мешающей тени. Распространенные мешающие тени, 

обусловленные элементами большой плотности, разма­

зываются лишь до известных пределов. Из этого сле­
дует, что нельзя полностью устранить интенсивные 
тени сердца и позвоночного столба, как в этом можно 

убедиться по томограммам грудной клетки. Эти обра­

зования соответственно видны в виде окруженных 

полутеневым кольцом центральных теней даже на 

технически самых лучших снимках, в слоях, располо­

женных довольно далеко от позвоночного столба и от 

сердца. 

Мы не задавались целью подробно рассматривать 

здесь теоретические детали томограмм. Однако мы 

считаем необходимым при помощи геометрических 

чертежей наглядно пояснить их основной принцип 

и разъяснить теоретические основы стирания теней, 
чтобы дать полную картину возможностей этого метода 

исследования. 

Рис. 1. 

Мы приводим геометрические схемы, а также 

обзорные снимки и томограммы соответствующих 

моделей, чтобы показать на практике основные детали 
данного метода. 

Рассматривая метод томографии, следует под­

черкнуть, что снимки слоев, находящихся друг от 

друга на большом расстоянии (более 1 см), не доста­
точны ни для распознавания тонких изменений, ни 
для идентификации легочных образований. В наших 
сериях снимков расстояние между слоями составляло 

1,0 см, а иногда даже 0,5 см. 

Рис. 1. Точка Р

2

, лежащая в плоскости оси вра­

щения ММ, проецируется при положении трубки Т\ 
в точку V

2

 пленки. При перемещении трубки тень 

точки проецируется в одинаковые точки пленки, как 
во всех промежуточно лежащих траекториях, так и в 
конечном положении F

2

. 

В противоположность этому, точка Р

г

 проеци­

руется при положении трубки F

1

 на точку V

x

, а при 

положении трубки V

2

 на точку V

x

. Во время движения 

трубки точки проецируются на траекторию М

г

—\1

г 

и таким образом из теней точек образуется линия. 

Этот процесс называется стиранием. Применив 

вышесказанное к точке Р

3

, отметим, что при движе­

нии трубки сдвигается также и проекция V

3

 на пленке, 

но в направлении, противоположном проекции Р

х 

и перемещается в положение V

3

 или же, если при­

менить сказанное к точке, находящейся в любом 
месте, но расположенной вне плоскости оси вращения, 

то эта точка на пленке стирается. Очевидно, что также 

и тень точки растягивается в прямую линию, так как 

она во время движения фокуса трубки сдвигается и на 
пленке, крепко соединенной с рентгеновской трубкой. 

Рис. 2. Пользуясь геометрическим изображением, 

можно установить различия в степени стирания 

какой-либо тени, в зависимости от ее положения по 
отношению к оси вращения. На рисунке Т

х

 обозначает 

исходное положение рентгеновской трубки, a F

2

 — 

конечное положение траектории трубки, т. е. описан­
ной ею дуги. 

Точка Р

2

 обозначает ось вращения трубки и 

пленки, прямая А—В — плоскость сечения, вернее 
плоскость оси вращения. V

2

 обозначает проекцию 

точки Р

2

 на пленку, a V

2

 показывает конечную проек­

цию конечного положения траектории трубки, которое 

она заняла после смещения пленки. Из рисунка видно, 

что тень этой точки изображается всегда на одина­
ковом участке пленки, а в данном случае в ее центре. 
Расстояние V

2

—V

2

 так же велико, как путь, прой-

ТЕОРИЯ И МЕТОД ТОМОГРАФИИ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ  Л Е Г К И Х 

15 

денный пленкой во время ее сопряженного перемеще­
ния, т. е. точка V

2

 остается во время движения пленки 

неподвижной. (Неподвижная проекция отчетливой 

тени на пленке ; абсолютное смещение = относитель­
ная неподвижность применительно к пленке.) 

Если прямую О—О' рассматривать как абсциссу 

системы координат, то Р

2

 выражает относительную 

неподвижность проекции или же V

2

. Смещение проек­

ции V

2

 одинаково со смещением пленки, — хотя проек­

ция в абсолютном смысле сместилась, она не смести­
лась по отношению к пленке, так что ввиду конгру­

энтного перемещения пленки и проекции ее тень на 

пленке остается неизменной (относительная неподвиж­
ность). 

При рассмотрении проекции точки Р

г

 мы убе­

димся, что в то время как фокус рентгеновской трубки 
описал дугу F

x

 — F

2

 эта точка, перемещаясь на пути 

Yi—Yi

 B

 плоскости пленки, не проецируется на нее ; 

значит ее смещение гораздо короче, чем пройденный 
путь пленки, и она поэтому отстает от движения 
последней. Другими словами это означает, что сме­
щение точки Р

г

 гораздо короче смещения точки Р

2 

в проекции V

2

 но так как эта точка по отношению 

к пленке проходит на ней известное расстояние, то 
ее тень растянута в форме линии (V

a

) и не такая 

четкая, как тень (V

2

) точки Р

2

. В том случае, когда точка 

находится в плоскости перемещения пленки, она сов­
падает со своей собственной проекцией и значит во 
время перемещения трубки остается неподвижной. 
Ее неподвижность абсолютная, однако размер ее 
относительного перемещения зависит от длины сме­

щения пленки. С теоретической точки зрения это была 
бы оптимальная степень стирания какой-либо точки, 

находящейся осью вращения Р

2

 и пленкой. Этот теоре­

тический ход мыслей мы перенесли на нашу систему 
координат; сообразно с этим необходимо относитель­
ное смещение перенести на плоскость пленки, т. е. 
на действительное смещение пленки — участок тра­
ектории V

2

 —V

2

 па точку О(Р'). Поэтому для изобра­

жения степени стирания точки Р

г

 необходимо вычесть 

абсолютное смещение данной точки V

x

—Vj от вели­

чины максимального стирания. Расстояние Р

х

 — Р

2 

выражает относительное смещение, т. е. степень сти­
рания точки Р

г

 Да'лее мы подходим к точке Р

2

, отно­

сительно которой уже было упомянуто, что ее проек­
ция остается относительно неподвижной, в состоянии 
покоя, т. е. не стертой. 

Точка Р

3

 находится на таком же расстоянии от 

точки Р

2

 как и точка Р

х

 с той разницей, что она распо­

лагается между осью вращения и фокусом рентге­
новской трубки. Ее проекция V

3

 лежит вне плоскости 

пленки и перемещается во время движения трубки 
быстрее, чем пленка. Ее абсолютное и относительное 

смещение больше пройденного пленкой пути. Так как 
стирание может быть вызвано лишь относительным 
смещением, то расстояние Р

3

 — Р

3

 выражает относи­

тельное смещение точки Р

3

. 

Если

7

 принять во внимание, что относительное 

смещение точек Р

г

 и Р

3

 — двух точек, лежащих на 

равном расстоянии между осью вращения и рентге­
новской трубкой или же осью вращения и пленкой, 

то станет ясным, что у точки Р

3

 можно достигнуть 

лучшей степени стирания. Из этого следует, что чем 
больше точка приближается к фокусу трубки, тем 
больше степень стирания. Итак, можно установить, 

что степень стирания точки Р

х

, т. е. точки, лежащей 

между осью вращения и пленкой, меньше степени 
стирания точки Р

3

. 

Следовательно, степень стирания тени и ее протя­

женность изменяются нелинейно, а гиперболически. 

Между плоскостями пленки и оси вращения удлинение 

тени, ее стирание, может быть больше пройденного 
пути пленки, однако стирание точки, расположенной 

выше плоскости оси вращения может приближаться 
к бесконечности. 

Рис. 3. На рис. 3 мы попытаемся упрощенно 

изобразить относительное перемещение точек, или 
слоев тела, при послойном снимке, т. е. другими 

словами степень стирания или протяженность тени. 
Представим себе в одном теле три параллельных 
плоскости, поставленных одна за другой. Допустим, 
что мы хотим получить томограмму средней плоскости. 
Поэтому эту плоскость необходимо привести в пло­
скость оси вращения. (Томограф позволяет изменять 
плоскость оси вращения, поднимая, или опуская ее, 
или же в случае необходимости приближая или 
отдаляя ее.) Проекции изображены в исходном поло­
жении (положение А), так что проекция горизонтально 

заштрихованной плоскости, лежащей между осью вра­
щения и пленкой, изображена впереди проекции чер­
ной плоскости, лежащей в плоскости оси вращения. 
Плоскость, лежащая ближе к рентгеновской трубке, 

заштрихована вертикальными линиями и ее проекция 

изображена позади черной плоскости, т. е. так, как 
будто проекции трех параллельных плоскостей па 
пленке покрывают друг друга. Во время перемещения 
рентгеновской трубки на пути А —В положение пленки 
в пройденном ею пути всегда конгруэнтно с проекцией 

черной плоскости, а, следовательно, ее тень остается 

на пленке неподвижной. Горизонтально заштрихован­
ная плоскость между осью вращения и поверхностью 

пленки отстает на основании вышеизложенного от 
проекции черной плоскости, так как она перемещается 

1(5 

КОВАЧ —  Ж Е Б Ё К 

«медленнее», чем проекция вертикально заштрихован­
ной плоскости, которая ввиду своего расположения 

между осью вращения и трубкой «перемещается 

быстрее», она перегоняет пленку и проекцию 
черной плоскости. 

В конечном положении (положение В) проекции 

становятся расплывчатыми, причем проекция горизон­
тально заштрихованной плоскости из-за более медлен­
ного, а проекция вертикально заштрихованной пло­

скости из-за более быстрого движения. 

Для получения хорошей томограммы необхо­

димо, чтобы степень стирания теней, лежащих вне 
плоскости оси вращения, была бы достаточной для 
того, чтобы эти тени не мешали получению отчетливой 

картины изучаемого слоя. Как уже было упомянуто, 
получение необходимой степени стирания зависит от 
атомного номера и от объема вещества. Для правиль­

ной оценки томограммы практически необходимо 
приблизительно 3—5-кратное удлинение тени. Чтобы 
получить, например, расплывчатую тень шара диамет­
ром 2 мм, нужно вытянуть его в линию длиной 6—Юлш. 
Само собой разумеется, что и интенсивность тени 
уменьшается но мере ее удлинения. 

Пусть V обозначает минимум удлинения тени ; 

это значит, что те части исследуемого объекта, которые 
удлиняются в меньшей степени чем V появляются на 
томограмме почти резко, или же в виде полутени. 

Если экскурсия рентгеновской трубки большая, то V 

больше приближается к плоскости оси вращения, и 
наоборот. При гипотетическом смещении угла в 0° 

величина угла экскурсии рентгеновской трубки будет 

равна 0, причем стирания не происходит и мы полу­
чаем типичную суммационную рентгенограмму. 

Когда V по мере экскурсии рентгеновской трубки, 

приближается к плоскости оси вращения, или же уда­
ляется от нее, толщина слоя соответственно увеличи­
вается или уменьшается. 

Рис. 4. хорошо иллюстрирует упомянутые соот­

ношения. При угловом смещении /3 отрезок V значи­

тельно более удален от оси вращения, чем при сме­
щении а. Если экскурсия рентгеновской трубки превы­

шает угловое смещение а (на рисунке а приблизительно 
равен 65°), то отрезок V естественно приближается 

к плоскости оси вращения, а в соответствии с этим 
уменьшается и толщина слоя. Из этого следует, что 
экскурсия рентгеновской трубки практически должна 

иметь такую величину угла, которая обеспечивает 
отчетливое изображение слоя толщиной 0,5—1 см. 
На основании своего опыта мы считаем, что для полу­
чения удовлетворительной томограммы экскурсия рент­
геновской трубки должна составлять 60—70°. 

После рассмотрения теоретических проблем ме­

тода томографии мы приведем свои исследования на 
моделях для демонстрации практических возмож­

ностей метода. 

Рентгенограммы моделей служат иллюстрацией 

возможности получения снимков, так называемых 
трубчатых образований. В пашей серии .моделей сна­
чала демонстрируются возможности так называемых 
типичных обзорных рентгенограмм в случае трехмер­
ного изображения какого-либо предмета в простран­
стве. Наши рисунки наглядно представляют обзорные 
рентгенограммы трубок, направленных в разные сто­

роны, так чтобы их потом можно было сравнить с 

томограммами. 

Имея в виду рентгеновское изображение какого-

либо трубчатого образования (бронх, кровеносный 
сосуд) в пространстве, мы сконструировали такую 
модель, которая позволила'бы демонстрировать раз­
личия в проекциях. Модель состоит из трех парал­
лельных металлических сетчатых пластинок, располо­
женных одна над другой ; перпендикулярно и под 
углом 45° в них вставлены резиновые трубочки ; две 
другие трубочки прикреплялись параллельно к двум 
верхним металлическим пластинкам. Металлические 
пластинки представляли модель легочной паренхимы, 
а четыре резиновые трубочки — разветвляющиеся в 
различных направлениях трубчатые образования. 

Рентгенограммы и схемы этих моделей приведены 

па рис. 5. Проекция резиновой трубочки, продольная 
ось которой параллельна ходу центрального луча, 
представляет круг. Проекция трубочки, продольная 
ось которой идет вертикально по отношению к цент­
ральному лучу, представляет собой прямоугольник. 

Трубочка, прикрепленная под углом 45° проецируется 
тоже в виде прямоугольника, размеры которого, 
однако, меньше, чем в действительности. 

На рис. 6 и 7 представлены боковые рентгено­

граммы модели. Эти два боковых снимка различаются 
друг от друга лишь тем, что рентгенограмма, пред­
ставленная на рис. 7, отличается от рентгенограммы, 
представленной на рис. 6, углом поворота в 90°. 
Из этих двух рисунков видно, что согласно вышеизло­
женным принципам получаются всегда меняюлщеся 
проекции резиновых трубочек в соответствии с исход­
ным направлением центрального луча. 

Этот простой опыт на модели показывает также, 

что для определения пространственной протяженности 

ТЕОРИЯ И ПРАКТИЧЕСКОЕ  З Н А Ч Е Н И Е МЕТОДА ТОМОГРАФИИ 

2 Ковач—ЖеОёк 

КОВАЧ —  Ж Е Б Ё К 

какого-либо тела или образования, часто необходимо 
изготовить снимки не только в двух, но даже в трех 
направлениях. Этим объясняются диагностические 
ошибки при трактовке типичных, так называемых 
«обзорных» рентгенограмм грудной клетки. Из этого 
примера ясно, что для определения пространственной 
протяженности какого-либо изменения во всех сомни­

тельных случаях рентгенологу приходится произво­
дить исследование в нескольких направлениях. 

Рентгеновский экран и пленка дают лишь двух­

мерное изображение. Пространственное представление 
можно получить только путем синтеза деталей. Следо­
вательно, нельзя удовлетворяться проекциями, полу­
ченными при рентгенограмме в одном направлении ; 
в целях локализации какой-либо тени необходимо по­
лучить рентгенограммы в нескольких направлениях или 
воспользоваться соответствующими методами, предна­

значенными для установления локализации процесса. 

В рентгенологической практике хорошо известно, 

что и по двухмерной проекции можно в известных 
пределах получить представление о третьем измерении, 
если рассматривать исследуемый объект в перспективе. 
Исследование в косом положении приближается к 

перспективному рассмотрению. Они не тождественны, 

так как перспективная картина какого-либо объекта 

получается лишь при его рассматривании не только 
сбоку, но и немного сверху. Это можно осуществить 
на практике лишь в том случае, если рентгеновская 
трубка и экран отдельно передвигаются. На рис. 8 
это изображено геометрически, Р — Р

г

 вертикальная, 

S — S, сагинттальная, a F — F

1

 фронтальная оси. 

Обозначенный через О трубчатый объект на картине 
искажен, но его наглядно можно видеть. 

Так называемая перспективная рентгенограмма 

нашей модели приведена на рис. 9. Этот снимок, 
конечно, отличается от обычных обзорных снимков. 

Прежде чем перейти к обсуждению рентгено­

грамм наших моделей, полученных томографическим 

методом, следует заранее упомянуть, что правильно 

снятая томограмма должна воспроизводить точную про­

тяженность, структуру деталей модели и.удалять ме­

шающие тени. Если ось вращения совпадает со средней 
сетчатой металлической пластинкой, то сетчатая струк­

тура пластинок, находящихся над и под ней, становит­

ся расплывчатой и только лежащую в плоскости оси 
вращения сетчатую структуру можно четко опознать. 

ТЕОРИЯ И  П Р А К Т И Ч Е С К О Е  З Н А Ч Е Н И Е МЕТОДА ТОМОГРАФИИ 

19 

Степень стирания тем лучше, чем меньше линей­

ных компонентов попадает в направление движения 
рентгеновской трубки. Поэтому сетчатая структура 
как верхней, так и нижней металлических пластинок 
в случае их диагонального и непараллельного поло­
жения к направлению движения рентгеновской трубки 
почти полностью стирается (рис. 12). Если сетча­

тая структура соответствует направлению движе­

ния рентгеновской трубки, то тень волокон ниж­

ней и верхней сеток может совпадать с проекцией 

волокон сетки, лежащей в плоскости оси враще­

ния, значит, их тень может мешать картине (рис. 

10—11). 

Как уже упоминалось, все вышесказанное отно­

сится особенно к объемистым предметам или к веще­
ствам с высшим порядковым номером. Железные 

волокна нашей модели представляют хороший пример 
такого случая. 

2*